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mente por ella, y sólo quedan los del mismo signo. El autor, por un razo- 

 namiento sencillo, llega a la relación 



P=: 



id 

 U 



donde P es la presión sobre un plano situado enfrente de la punta, d la 

 distancia de la punta al plano, e / la corriente que pasa a través del gas, 

 medida con un galvanómetro. De esta relación se deduce fácilmente el va- 

 lor de la movilidad U, conociendo P, para lo cual el autor emplea un ma- 

 nómetro muy sensible que le permite determinar la presión en diferentes 

 puntos del plano. 



V. Efecto del campo magnético sobre una corriente de iones 

 en un gas. — Es sabido que cuando una carga e se mueve en un campo 



magnético H, actúa sobre ella una 

 fuerza HUe normal al campo y a la' 

 dirección de la velocidad U. Si esta 

 velocidad es debida a la fuerza eléc- 

 trica Xe, el ion, en vez de seguir la 

 dirección de X, se desviará un ángu- 

 lo 6 dado por la relación 



tge 



HU 



X 



fórmula que nos permite obtener U 

 midiendo el ángulo 6. 



Townsend y Tizard (12) aplicaron 

 FiG. 3.^ este principio para medir la veloci- 



dad de los iones gaseosos a bajas 

 presiones y altos campos. Por la acción de la luz ultravioleta sobre el pla- 

 tillo A (fig. 3.^), ionizan el gas contenido entre este platillo y el B, que 

 presenta una abertura rectangular alargada. Por medio de un campo eléc- 

 trico los iones se dirigen a B, y algunos pasan a través de la mencionada 

 abertura, encontrándose en un campo, del mismo sentido que el anterior, 

 establecido entre B y el platillo C, llegando al contacto del último que va 

 unido a un electrómetro; el platillo C es circular con un anillo de guarda, 

 pero se encuentra formado por tres partes aisladas: una franja central Ca, 

 paralela a la abertura de B, y los dos sectores laterales Ci y Cg, cada uno 

 de los cuales se puede poner independientemente en comunicación con el 

 electrómetro. 



Si no actúa ningún campo magnético, la mayor parte de la carga es 



