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y retroceden hasta el punto de partida cuando se invierte el campo en el 

 siguiente semiperíodo. El método consiste en buscar cuándo se verifica 

 que el anterior espacio recorrido por los iones es precisamente la distan- 

 cia d de las armaduras, pues entonces 



U- = 



7ÜÚ?2 



TVn 



En esta fórmula T y Vq son constantes del transformador, y, por tanto, lo 

 que se hace es variar la distancia d hasta que el electrómetro comienza a 

 no recibir cargas. 



En vez de emplear una fuerza electromotriz sinusoidal, se puede tam- 

 bién invertir el campo con un conmutador rotatorio que produce la in- 

 versión a intervalos T conocidos; entonces la fórmula que da la movi- 

 lidad es 



U = 



d^ 

 VT 



2. Este método fué modificado por Franck (14) para aplicarlo a cual- 

 quier clase de ionizador y a los iones de ambos signos. En un condensa- 

 dor AB, la armadura B va unida a un 



electrómetro y la A está formada en la 

 parte central por un enrejado metálico. 

 Enfrente de ésta y por el lado opuesto 

 a la B existe otro platillo metálico C, 

 formando con el A un condensador. 

 Precisamente en este condensador, 

 que podemos llamar secundario , es 

 donde se produce la ionización, bien 

 por rayos X o por otra radiación cual- 

 quiera. 



Si establecemos en él un campo, 

 los iones de un cierto signo se dirigen 

 a A y atraviesan el enrejado, entrando 

 en el condensador de medida AB, en 



el cual se encuentran ya sometidos al campo alterno. Es evidente que 

 se puede operar con iones de uno u otro signo sin más que elegir conve- 

 nientemente la dirección del campo en el condensador AC. 



3. Por último, este método ha sufrido otra modificación hecha por 

 Lattey (15) (fig. 5.^). Para estar convencidos de que al invertir el campo 



FiG. 5.^ 



