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 dos obtenidos para el coeficiente de difusión K, pues según los valores 

 encontrados por Townsend (36) en el aire 



K+ =0,028, K- = 0,043, 



mientras que el coeficiente de difusión del oxígeno en el aire es 



Kaire-0 = 0,178. 



También se observa que corresponde al ion negativo mayor movilidad 

 que al positivo, disimetría que se manifiesta también en la difusión. 



Para explicar estos fenómenos era necesario considerar a los iones ga- 

 seosos como algo más que una molécula o un átomo del gas.l^a primera 

 hipótesis, que hemos llamado del «ion polimolecular», debida a Ruther- 

 ford (2), supone los iones constituidos por los centros electrizados produ- 

 cidos en la ionización, rodeados por moléculas neutras en virtud de la 

 atracción eléctrica; y la segunda, que ha sido formulada simultánea e in- 

 dependientemente por Wellisch (20), como resultado de sus medidas, y 

 por Sutherland (37), en una memoria teórica, admite que los iones están 

 formados por una molécula o un átomo con una carga eléctrica, y por ello 

 la podemos llamar hipótesis del «ion monomolecular». Las dos hipótesis se 

 reducen a explicar la disminución del camino libre medio, la una atribu- 

 yéndola al aumento del radio del ion, y la otra a la viscosidad originada 

 por la carga eléctrica. Conviene advertir que los iones de Rutherford son 

 de constitución esencialmente variable, puesto que el número de molécu- 

 las adheridas canibia por efecto de los choques, llegando el ion negativo 

 en ciertos momentos a convertirse en electrón libre. Por el contrario, el 

 ion de Wellisch y Sutherland es permanente, y en los casos en que exis- 

 ten electrones libres no pueden considerarse éstos como un estado parti- 

 cular del ion negativo, sino como otro transportador permanente de natu- 

 raleza diferente. 



Langevin (16) calcula por un método sencillo la atracción de un centro 

 cargado sobre las moléculas neutras, y encuentra para la energía suminis- 

 trada al aproximarse la molécula desde el infinito a la distancia r del cen- 

 tro del ion el valor 



w=^-^^' 



8xN r* ' 



donde K es el poder inductor específico de las moléculas del gas, y N el 

 número de moléculas de la unidad de volumen. Además compara esta ener-- 

 gía, en el momento del choque, con la energía cinética media de las mole- 



