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culas, y resulta unas seis veces mayor, por lo cual se puede admitir que 

 alrededor del centro se agrupen algunas moléculas neutras. 



Si consideramos el caso en que el ion tiene una masa m pequeña com- 

 parada con la de las moléculas, después de cada choque todas las direccio- 

 nes son igualmente probables; entonces el ion, que si no existiera campo 



eléctrico recorrería su camino libre / en el tiempo t = — , describe aho- 

 ra una parábola, siendo la proyección del camino en la dirección del cam- 



1 Xe 



po — :r- / 2. ]v\jentras el ion recorre los caminos /j, 4, ... In con la 



¿ m 



velocidad V, avanza en la dirección del campo una distancia 



dada por 



is = — — -^+ 42 + ... + /«2 _ Xe nP 



1 



V2 m 



donde / es el camino libre medio. Dividiendo esta distancia por el tiempo 



—yj-, la velocidad o en la dirección del campo es 



. ^ Xe / 

 m V 



y la movilidad será (fórmula conocida por «relación de Langevin») 



m V 



En el caso de que la masa m del ion sea grande comparada con la m' 

 de la molécula del gas, llega Townsend (38) a la fórmula aproximada 



m V 



siendo L = 



m 



Leñar d (39) y Thomson (40) han dado otras dos fórmulas para la movi- 

 lidad, partiendo de que un ion que se mueve bajo un campo eléctrico no 

 debe quedar en reposo al chocar con una molécula; el primero obtiene 



^ V 



(4 + ^) 



\ m' 2 m I 

 y Thomson llega a 



V m' 



mV V m' 



