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que, traducidos gráficamente, dan lugar a las dos rectas de la figura 16» 

 correspondiendo las cruces a los iones negativos, y los triángulos a los 

 positivos. 



De las dos rectas se ^509 

 deduce para valores de 

 las movilidades a 20°0 C. 

 las números 



)000 



U+= l,47cm,/seg. 

 U-= l,89cm./seg. 



Al medir con los iones 

 negativos para p = 24,2 

 milímetros y X = 11,8, 

 noté que la movilidad 

 era tan grande que el 

 método y mis aparatos 

 no me permitían obtener 

 su valor, y, por tanto, había llegado a la región de anormalidad del ion. 



Entonces empecé a trabajar con el ion negativo a valores bajos de — 



conservando /?=25 mm.j y llegué a los siguientes resultados: 



que corresponden a los puntos designados con el círculo en la figura 16. 

 Así nos encontramos con una curva que, coincidiendo primero.con la recta 

 de los iones negativos, asciende en seguida más rápidamente. 



Para interpretar los resultados obtenidos, comencemos por el estudio 

 de la curva que nos sirve para cada determinación. Si los iones que exis- 

 ten en el gas tienen, de acuerdo con la hipótesis de Rutherford, una cons- 

 titución que está variando continuamente, esta curva (fig. 14) debe ser 

 continua; pero si, como piensa Wellisch, en el gas existen simultáneamen- 

 te sólo iones monomoleculares y, electrones libres, deberá presentar una 

 discontinuidad en el punto correspondiente al tiempo necesario para que 

 desaparezcan todos los últimos, puesto que su velocidad es mucho mayor 



