A 
que toma la masa variable de este punto en condiciones de reposo com 
respecto al sistema a que se refiere el movimiento. 
A partir de estas ecuaciones, puede desarrollarse la Mecánica del 
punto libre de un modo paralelo al seguido en la clásica, teniendo las 
ecuaciones fundamentales de esta última sus correspondientes transforma-- 
das en la primera. Así, por ejemplo, el teorema del trabajo 
mu? E 
mudo = al 5) = F,dx + Fydy + Fedz 
viene sustituido aquí por 
d 2 
a da ] = Fxydx + Fydy + F:dz, [27 
02 Y / y? 
ica! | Mabe 
E : 7 mc? 
siendo siempre m la masa en reposo, y en que la función e 
p? 
kia 
C 
e ciel mo? e 
también llamada energía cinetica, reemplaza a la 97 De la integra- 
ción de (2) resulta 
2 
> + const = /Fxdx + Fydy + Fadz, [3] 
y? 
Y ña 
ecuación a la que más adelante nos habremos de referir. 
El teorema clásico de los momentos de las cantidades de movimiento: 
viene aquí modificado en la siguiente forma: 
d m dy EE 
di es > dr Ad di 
qe mz => =t e amena 
y para el caso en que la fuerza aplicada al punto corte constantemente a 
ún eje, por ejemplo, al eje z, es decir, que xF,y — yF¿ = 0, se tendrá: 
-=_— — 1) 
de gs =C, constante. [4]: 
