<= 06. -= 
Así, las ecuaciones de Planck se convierten, mediante el cambio de- 
variables indicado por [7], en estas otras: 
aa 
A Ea 
A LE | ; 
, RECIO decis: 
pst 2 
de "dr 
. que son las tres primeras ecuaciones de Minkowski, que en algunos pro-- 
blemas pueden emplearse con ventaja en sustitución de las de Planck, 
como veremos en un ejemplo del siguiente capítulo. 
CAPÍTULO 1 
PROBLEMAS DE MOVIMIENTO RECTILÍNEO DE UN PUNTO 
Caso de fuerza función de la posición. —Empecemos haciendo um 
ligero resumen de algunos resultados obtenidos por el profesor Jiittner en, 
una de las notas citadas (1) para el único caso general que estudia, en el 
que la fuerza es sólo función de la posición del punto. 
Mediante la integración de la ecuación de Planck correspondiente al 
caso se llega al siguiente resultado: 
a 1 
E A AS d. (Ci 
V( SFadx + e)? — mic! 08 
siendo e y C constantes de integración. De él se deduce que: 1.*) si Fz = 0; 
la ecuación resultante es lineal (movimiento uniforme). 2.*) si F,= cons- 
tante = g (caso de la caida vertical) el segundo miembro es una función: 
irracional en x, y MEACio a x en función de £ y suponiendo m = 1 re= 
sulta: 
e 
siendo a y b otras dos constantes arbitrarias funciones de las primeras 
' ==— Es b=-= al la relación que da la velocidad en función de 4 
(1) Zeitschrift fúr Matematik und Physik. Año 1914. e 137. «Einige: 
Eon zur Lorentz-Einsteinschen Relativmechanils>. 
