O 
En primer ler: e como comprobación de este resultado, vamos a hacer 
en él £=0, es decir, suponer que la resistencia se anula; queda en- 
tonces 
Y O ted ad 
pei 1 OUEN VEA 
-del que se deduce 
; gt+a 
AO dl 
Yp+ 2 pa 
siendo a = ga, otra constante arbitraria. 
Llegamos así a la fórmula que encuentra el profesor Jiittner en el es- 
tudio del movimiento de un punto en un campo constante (artículo citado), 
y que señalábamos también al principio de este capítulo (form. 9) en el 
breve resumen que empezamos haciendo de algunos resultados obtenidos 
por éste. 
= También hubiésemos podido hacer el mismo paso al límite en la fórmu- . 
da [18] obteniendo 
— e , DERO 
oO sea — xv = 
gVe-x2"' lina as A 
“tórmula en la que existe un signo cambiado respecto de la anterior, pro- 
-cedente de haber considerado el sentido positivo del eje .x distinto. 
t+ a, = 
A 
Esto dicho, observemos que los coeficientes | / — : V (e — ke?) 
; S 
«de la fórmula [26] son reales si k < E y son imaginarios si es k > E 
Ahora bien: en el caso práctico en que nos hemos situado, c (velocidad 
de la luz) es de un orden de magnitud tan superior a £, que no parece 
lógico suponer R< = toda vez que al admitir la ley de resistencia pro- 
porcional al cuadrado de la velocidad, se presupone que esta resistencia 
es apreciable. Así, pues, dentro de esta hipótesis 4 > = , que parece la 
“más aceptable, la fórmula [26] vendría afectada de coeficientes imagina- 
rios que conviene eliminar. 
Se logra esto fácilmente sin más que acudir a la definición de arc tg z 
en el caso en que, como el presente, es z una variable imaginaria. Se 
tiene 
z arctga— 7, tos (1420), 
