> 162" 
eje 4 en la dirección del movimiento), partiremos de la primera ecua- 
ción [35]; siendo ahora en ella p = E y en la que deberemos sustituir la 
función F+=g(1”) por y 
—|, quedando, pues, 
2 
EdS e O 293 
ra, leia 
El proceso de integración es ahora el mismo que se sigue en Mecáni- 
ca clásica (1) en el caso de movimiento rectilíneo debido a una fuerza 
función de la velocidad; pues siendo el 2.2 miembro una función d(p) se- 
parando variables e integrando, se obtendrá: 
a pa , (87) 
Jero 07M ve 
úl E ) a 
| 1 en 
y siendo dí = pd; por integración 
He a di mpdp z : [38 
a 
p? C 
l/1+ E 
por otra parte 
di — arl/ =- zo 
de donde 
e dd (39: 
Inútil es decir que hubiésemos podido escribir directamente estas inte- 
grales sin más que hacer el cambio [33] 
x 
qa +0 
Vez 
en [13], [12] y [11]. 
(1) Esta es precisamente la ventaja del empleo del tiempo propio y lo que: 
justifica su introducción, a saber: la circunstancia de dar a las ecuaciones fun- 
damentales un aspecto formal análogo al de las ecuaciones clásicas. 
