OR), 
ambas no puede ser invariante (1) al pasar de un sistema a otro; pero, 
desde el punto de vista formal y teniendo en cuenta la idea directriz que 
preside en todas las generalizaciones a la nueva Mecánica de las teorías 
de la clásica (2), es lógico postular que esta reacción tenga por proyec- 
ciones sobre los ejes tres magnitudes que puedan Ana bajo la 
forma 
or 
A dd 
A a o 
siendo A y A; ciertas funciones incógnitas y determinables a posteriori, 
es decir, adoptar para las proyecciones de esta reacción expresiones for- 
males idénticas a las que tienen en Mecánica clásica. No es difícil com- 
probar que, efectivamente, las ecuaciones [48], que se obtienen de esta 
suerte para el movimiento del punto, cumplen las dos condiciones primor- 
diales que deben tenerse en cuenta al pasar de la Mecánica clásica a la 
relativista restringida, a saber: se reducen a las ecuaciones clásicas en 
condiciones de movimiento incipiente (v = 0) y son invariantes respecto 
«de las transformaciones de Lorentz. 
Dicho todo lo que antecede, podemos, pues, escribir inmediatamente 
das ecuaciones del movimiento, que serán 
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ESO AE dle IPP RES UTTO ¡HL [48] 
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(1) Es fácil convencerse de ello viendo que la expresión Fx dx + Fy dy + 
+Fz dz (en que Fx Fy Fz son las componentes de una fuerza cualquiera, y dx, 
-dy, dz, las de un elemento lineal), no es invariante respecto de las sustitucio- 
nes de Lorentz. 
(2) Idea directriz que puede resumirse en los siguientes términos: «Obten- 
-ción de ecuaciones invariantes respecto de las transformaciones de Lorentz, 
; e de E v 
de las que se deduzcan en primera aproximación (es decir, para ¿0 las 
“ecuaciones ordinarias de la Mecánica clásica». 
(3) Agradecemos esta observación, que es la base de todos los cálculos 
ulteriores, al profesor Levi-Civita, cuya amabilidad extrema nos permitió re- 
«coger de él muy sabias enseñanzas durante su reciente estancia en Madrid. 
-Más adelante, en el resumen final, insistiremos sobre este postulado. 
