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dos miembros por q”, y quedará, después de efectuada una ligera trans- 
formación, ] 
si pUzE POUM: Al o) (5 dg' -4)| aio 00, 0 
j rl ed TA A a GA E a, E yP 
(ee p2)2 
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ero ando: -- Pee uesto que v sólo depende de £ por in- 
A ag” dí e q P P 
termedio de gy y q; además, por ser v lineal y homogénea en g', se: 
tiene 
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luego queda en definitiva 
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(a = p2)2 
y multiplicando por df 
a o Bl 2) 
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que no es más que el teorema del trabajo en el que no interviene, sin em- 
bargo, la reacción de la curva. Veamos qué consecuencia se deduce de 
ello. Si aplicásemos el teorema del trabajo, como se hace al establecerlo, 
considerando el punto como libre, tendríamos que añadir a (Fx, Fy, Fe) 
aquella fuerza reacción cuyas componentes designaremos por Rx, Ry, Rz, y 
el segundo miembro de dicha ecuación sería (Fx + Re) dx + (Fy + Ry) dy 
+ (F¿ + R=) dz, que comparado con [52] nos conduce a establecer que 
Ry dx + Ry dy + Re dz = 0, lo cual nos dice que en este sistema par- 
ticular escogido, respecto del cual está la curva en reposo, dicha 
reacción es normal a la curva, consecuencia natural de la forma que he-- 
mos admitido para las proyecciones de esta fuerza, y que, coincidiendo 
con lo que ocurre en Mecánica clásica, viene a dar fuerza de admisibili- 
dad para aquel postulado (1). 
(1) En el resumen final insistimos sobre este punto. 
