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1 d 1 mE: ; 
e er IS 
A 0 
según las notaciones conocidas. 
Las ecuaciones paramétricas de la curva podrán, pues, escribirse en 
este caso bajo la forma 
ac? 
== q Oj [Eamo — Eam(K + K')] 
ÚS (ea : | 
ET 1— ate? 
4 1 e 
Si suponemos, por fin, ac = Ss, 0 sea a = pe la integral [61'] se nos 
[68] 
convierte en 
> nl (Ea [ge +evy o, pl AS [687] E 
que ya no es elíptica, y que podemos expresar mediante funciones hiper- 
bólicas con el cambio 
pudiéndose presentar así las ecuaciones paramétricas de la curva en la 
forma 
ee p0 de 
y ==) SIP0dO = y ¿(SHICAN — 0) | 
) [69] 
(Ad, 1) | 
g 
o, eliminando el parámetro 0, 
E a sión Ez) ¡ 
aaa Hl V 2%? + Qgec? — ArgCh NS [70] 
curva que para c= 0 se convierte en x= 0, o sea el eje z (1). 
Si es c (velocidad de la luz) de magnitud incomparablemente mayor 
que 2, como para el caso de la gravedad, esto nos hace presumir que 
será esta curva muy próxima a dicho eje. 
En resumen, pues, de la integración de la ecuación diferencial de se- 
(1) La expresión que resulta al hacer directamente c = «o en [70] es inde- 
terminada coo (0 — 0); pero aplicando las reglas de cálculo conocidas para estas 
expresiones, se llega a r=0, lo que puede deducirse más fácilmente de [68"), 
pues para c= o se anula la función subintegral. 
