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expresiones de x, y, z, que sustituidas en [71] la convierten en una iden - 
tidad 
Flo(9192t), H9igat), wv(q1qat), E] =0. [73] 
Podemos definir la reacción de la superficie de la misma manera que 
se definió para una curva; es decir, considerándola como una fuerza equi- 
valente a la condición de moverse el punto sobre la superficie, y que com- 
poniéndose en cada instante con la fuerza verdadera que actúa sobre el 
mismo, daría lugar al movimiento que tiene éste, considerado como libre. 
Teniendo en cuenta que, al considerar un sistema de referencia cual- 
quiera, no se puede hablar como en Mecánica clásica de una fuerza (reac- 
ción) normal a una superficie (por las razones que allí aducíamos), pode- 
mos hacer aquí un postulado análogo al que se hizo en el estudio anterior 
y que queda igualmente justificado, que consistirá en admitir que las 
proyecciones de la fuerza pueden expresarse bajo la forma 
: ) 
ia PE y 2d 
TO E 
siendo también 4 una cierta función incógnita que puede determinarse 
a posteriori. Ad 
Las ecuaciones del movimiento serán, pues, 
| 
dt A nod | 
¿qa | 
qa, _m dal of 
ar a) NOU [74] 
Meier 
ecuaciones diferenciales que junto con [71] sirven para determinar x, y, 
2, A, como funciones de É. 
Aquí también, en lugar de utilizar para la resolución del problema es- 
tas ecuaciones, se opera con las ecuaciones paramétricas [72], tratando 
de determinar los dos parámetros q, q2 como funciones de £, funciones 
que sustituídas en [72] definirán el movimiento. Esto se logra mediante 
las ecuaciones de Lagrange, modificadas, y que se obtienen como 
siempre. 
