«donde 
es la presión media, 
y el coeficiente de viscosidad del gas, 
[ la longitud del capilar, 
r el radio. E 
De la ecuación [1] se deduce que la magnitud 
(1 sn Qe, ) 
Pi —P2 
es decir, el gasto cuando la caída de presión es igual a la unidad, viene 
«dado por: 
E 
SE mpal - [2] S 
y, por lo tanto, es proporcional a la presión media p. 
La ecuación [1], aunque descubierta experimentalmente, puede dedu- 
«cirse aplicando las ecuaciones hidrodinámicas de los flúidos viscosos (1) 
y admitiendo que la capa flúida externa se halla completamente adherida 
a las paredes del tubo. Desde el punto de vista de la teoría cinética, se 
llega a la ecuación [1] admitiendo como exacta la ley de Maxwell referen- 
te a la independencia entre el coeficiente de viscosidad y la presión (2). 
En el intervalo de una atmóstera; es decir, entre 760 mm. y 1—10 mm., 
la ley de Maxwell ha sido confirmada por la experiencia. En cambio, los 
«experimentos de Kundt y Warburg (3) hicieron ver que al disminuir¿la 
densidad del gas por debajo de un cierto límite, el coeficiente de viscosi- 
«dad, en lugar de permanecer constante, disminuye, siendo función lineal 
de la presión; en estas condiciones, el gasto será mayor que el calculado 
mediante la ecuación [2]. He aquí otra manera, más intuitiva, de presen- 
tar las cosas: la velocidad de los filetes gaseosos disminuye gradualmen- 
te desde el eje hasta la pared, pero el gas que está en contacto con las 
paredes del tubo, en vez de hallarse en reposo, se desliza a lo largo de 
las mismas. Será preciso, por lc tanto, corregir la ecuación de Poiseuille 
introduciendo un radio ficticio que exceda al verdadero en una magnitud £ 
muy pequeña, que se denomina «coeficiente de deslizamiento». 
(1) Véase, p. ej., Bouasse. 
(2) O. E. Meyer, loc. cit. 
(3) A. Kundt y E. Warburg: Pogg. Ann., 155, 337, 1875. 
