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De este modo, y teniendo en cuenta que ¿ es muy pequeño, se obtiene: 
== FA ptos px [3) 
E , 5 e 
A Ao [3] 
La razón teórica de las desviaciones halladas por Kundt: y.. Warburg 
permaneció obscura hasta que se estudió la cuestión desde un punto de 
vista adecuado, a saber: mediante consideraciones cinético-moleculares. 
Esto es lo que hizo Knudsen (1), quien para ello comenzó por sentar la si- 
guiente hipótesis fundamental: cuando una molécula gaseosa choca 
con una pared sólida, la dirección de emergencia es independiente: 
de la de. incidencia; es decir, se halla regida por la ley del coseno, 
lo mismo que si se tratase del vapor procedente de una superficie 
líquida. Gracia a esta hipótesis demostró Knudsen que cuando el recorri- 
do libre medio es muy grande en comparación con el radio del tubo, el va- 
lor de Q debe diferir notablemente del ido mediante la fórmula [3],. 
AS dado pe 
A Ya ms ol: Api 
Q 7 3 y T " Vo; (ps AS: Pa), ; . [4] 
Ml 49/2113 1 : z 
AS 14] 
dondé e, es la densidad del gas a la temperatura del experimento y a la 
presión de una baria. Como se ve, el gasto correspondiente a una caída 
de presión dada es constante, y no proporcional a la presión media como: 
ocurre cuando el recorrido libre medio es muy grande comparado con el 
diámetro del tubo. Esto hace que a presiones muy pequeñas (gases ultra- 
enrarecidos) el flujo de un gas a través de un capilar adquiera valores in- 
: mensamente mayores que los previstos por la ley de Poiseuille. 
El mismo Knudsen, y posteriormente Gaede, llevó a cabo experimen- 
tos que demostraron la exactitud de su fórmula y, al mismo tiempo, en- 
señaron la manera como se pasa del régimen correspondiente a la fórmu-- 
la [3] (corriente de rozamiento), al correspondiente a la fórmula [4] (co- 
rriente molecular). Knudsen resume sus resultados experimentales en la 
fórmula a 
Q sv (ap BE o) (P1 — Da),. | [5] 
e 1 Sin C1P ze , 
G= ap + b Ma? | > [S k 
(1) M. Knudsen: Ann. d. Phys., 28, 75, 1909. 
