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-salida del tubo el gas debe poseer una presión superior a un cierto va- 
lor pz. 
Sea un capilar de radio r y longitud / que pone en comunicación un de- 
pósito en el que la presión vale p,, con otro en el que una bomba mantie- 
ne constantemente una presión pz muy pequeña. 
Admitiendo que se trata de un proceso adiabático y que el gas se 
«comporta como si fuese perfecto, se demuestra (1) que las transformacio- 
nes experimentadas por la masa gaseosa a lo largo del tubo obedecen 
la ley 
Be 2 
pu ( =— —_— 3 , 23) = const.; [17] 
S 
donde k es la relación entre los calores específicos a presión constante y 
a volumen constante; w la velocidad del gas en el lugar considerado, y 
10s = Vzpo la velocidad de propagación del sonido cuando el gas posee la 
presión p y el volumen específico o. 
De acuerdo con lo propuesto por R. Becker (2), designaremos la 
ecuación [17] con el nombre de «adiabática dinámica» o «ecuación de 
Hugoniot». E 
Ahora bien: en el diagrama (o, p) las curvas [17] terminan en el eje de 
abscisas, pues para p = 0 resulta un valor finito para el volumen. A un 
volumen finito correspondería, por lo tanto, una caída de presión hasta el 
vacío absoluto, lo cual no es posible. Las curvas pierden su significado 
físico antes de que tal cosa ocurra. El caso límite de la corriente adiabá- 
tica irreversible lo constituye la corriente adiabática infinitamente próxi- 
ma a ser reversible, en la cual las transformaciones de la masa gaseosa es- 
tán regidas por la ley isentrópica 
pu* = const. -[18] 
que denominaremos «adiabática estática». 
En la corriente irreversible la curva representativa de los estados del 
gas ha de tener en cada punto una pendiente menor que la adiabática [18] 
que pasa por el mismo, pues tratándose de un proceso irreversible sin in- 
tercambio de calor con el exterior, la entropía ha de aumentar necesaria- 
mente. Á partir del momento en que la curva [17] empieza a cortar isen- 
trópicas de cota decreciente, resulta necesariamente inaplicable la ecua- 
(1) Véase, por ejemplo, W. Schiile: Technische Thermodynamik, 3.? edi- 
«ción, II, pág. 279, 1920. 
(2) R. Becker: Zeitscher. f. Phys., VIII Bd., pág. 322, 1921. 
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