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ción en cuestión. Esto nos proporciona un límite inferior para la presión a: 
la salida del tubo. que se encontrará expresando que la curva [17] termi- 
na en el punto en que su tangente coincide con la de la isentrópica co- 
rrespondiente. Téngase en cuenta que el valor asi obtenido para la pre- 
sión límite no representa más que un límite inferior, y que en la práctica 
la curva de expansión terminará, en general, mucho antes, por efecto del 
carácter irreversible del ienómeno. Por otra parte, se ha prescindido en 
todo lo que precede de la influencia del rozamiento con las paredes que, 
por efecto de su acción perturbadora en el movimiento de conjunto de las- 
partículas gaseosas, se traducirá en un aumento en el valor de la presión. 
a la salida del tubo. Dicho de otro modo, el rozamiento (transformación en 
calor del movimiento de conjunto de la masa gaseosa) interviene agudi- 
zando el carácter irreversible del fenómeno y haciendo que el dominio de 
validez de la ecuación [17] termine mucho antes de alcanzar la pendiente 
de la transformación isentrópica. 
De todo esto se deduce: 
a) Cuando en la expresión [5] se introduce el valor de la presión ps 
producida por las bombas, deben obtenerse resultados incorrectos. En todo 
caso, sería preciso hacer intervenir la presión que en realidad existe a 
la salida del tubo. 
b) El valor límite de la presión final alcanzada por el gas a su paso 
por el tubo, calculado en la hipótesis de que la expansión se prolonga 
hasta que la adiabática dinámica [17] alcanza la pendiente de la adia- 
bática estática [18], tiene que resultar necesariamente inferior al ver- 
dadero. 
Ambas circunstancias hacen que el gasto sea menor que el calculado 
mediante la fórmula (5). | 
Los experimentos preliminares que hemos realizado han comprobado- 
plenamente ambas predicciones. Antes de dar cuenta de ellas vamos, sin 
embargo, a calcular el valor del gasto en la hipótesis de que la expansión 
termina en el momento en que la ecuación de Hugoniot y la adiabática es- 
tática tienen la misma tangente. Esto se verificará con tanta más aproxi- 
mación cuanto menor sea el gasto; es decir, para velocidades muy peque- 
ñas, pues entonces tenderá a desaparecer la diferencia existente entre la. 
adiabática estática y la dinámica. 
