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tubo de vidrio colocado paralelamente al capilar y rodeado también por el 
papel de amianto y la corriente de calefacción. 
Para llenar el aparato del gas a estudiar, se realizan varios lavados y, 
antes de proceder al llenado definitivo, se vacía con las bombas de vacío- 
elevado hasta que la presión es demasiado pequeña para ser apreciada en 
el Mc. Leod (inferior a 0,00001 mm.). 
Para llevar a cabo una medida, se comienza por poner en marcha las. 
bombas, y una vez que han adquirido la marcha normal, se lee la presión. 
p, en V, y se abre la llave K,, poniendo al mismo tiempo en marcha un 
cronómetro. Al cabo de un cierto tiempo, que varía entre algunos minutos. 
y varias horas, según sea la presión p,, se cierra la llave K, y se lee nue- 
vamente la presión p;. 
En cada medida, la variación Ap, de p, es lo suficientemente pequeña: 
para que pueda considerarse que el gasto es constante durante la misma. 
Dicho gasto, medido por el producto de la presión y del volumen del gas. 
que fluye en la unidad de tiempo, valdrá: 
pS VAp; : 
donde V es el volumen del globo, más el de las tuberías hasta el capi- 
lar. (El volumen situado entre B y la llave K,, es despreciable.) Final- 
mente, el gasto G, correspondiente a una caída de presión de una dina, 
valdrá: 
Es == == [36]: 
donde p, es la media aritmética de las presiones leídas en V, antes y des- 
pués de la medida. 
Representando gráficamente los valores de G en función de p,, puede- 
reconocerse fácilmente la porción de curva correspondiente al régimen de 
Poiseuille. En nuestro caso, en que nos encontramos muy por encima de 
la corriente molecular de Knudsen, ocurre esto para los pequeños valores 
de p,. Las medidas correspondientes a esta porción pueden servirnos- 
para el cálculo de los coeficientes a y b de la fórmula [5], que pueden 
ser comparados con los dados por las fórmulas [7] y [9], en las que: 
se introducen los valores de r obtenidos calibrando el capilar con mer- 
curio. 
Para realizar el cálculo, podemos empezar por calcular un valor apro-- 
