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TABLA II! 
Longitudes de onda de las componentes del primer triplete difuso 
s Rowland 
% Catalán Int Kilby Fuchs  |Ex. y H. (1) Burns (2) | Hamm (3) en 
el sol (4) 
3570.044 ES .061 4 | .101 4 02. "4 .033 4 
69.798 9R .196 8 |.799 8R|.80 10R .808 2 
69.499 10R .485 5 |.49056R|.46 15R .499 4 
48.180. 71/,R ASA SO A RAS AR 1S200 
48.024 8R .025 4 |.0225R]|.03 10R| .024 .020 .025 3 
ATI2A Se R MINA MIZ IO SEO 193 191 5 
32.110 3R ¿(1285 1..109'5R 90 VR ZS 
32800. 1258 .002 5 |.9995R|.94 3 .993 4 
E A A E | .839 5 |.838 4R .832 3 
Nótese que las nuevas medidas concuerdan perfectamente con las da- 
das por Rowland para las líneas solares. La principal excepción es la se- 
gunda línea, que difiere en 0.010A.; en cambio, la nueva medida con- 
cuerda con los valores dados por Kilby y los otros autores. Las líneas 
113947.792 y 3948.024 tienen aproximadamente los mismos valores en to- 
das las medidas; pero, en cambio, los restantes difieren mucho los unos 
de los otros. 
Los valores de los números de ondas han sido calculados a partir de 
las nuevas longitudes de onda, y son los que figuran en la tabla I. Puede 
verse que las separaciones que existen entre la primera y la quinta, y en- 
tre ésta y la novena, son prácticamente idénticas con las que muestra el 
primer triplete neto s(1), y además que los mismos intervalos separan 
también la segunda de la sexta, y la cuarta de la octava. La figura 1.* es 
un esquema que muestra claramente estas relaciones, y además compara 
estos tripletes con un triplete difuso típico de las series de los alcalino- 
térreos. Para facilitar la presentación del esquema se han exagerado las 
(1) Exner y Haschek, corregidas a 1. A. 
(2) Medidas de Burns en el espectro del hierro. Zeit. f. wiss. Photog., vo- 
lumen 72, pág. 233 (1913). 
(3) Medidas de Hamm en el espectro del níquel. Zeit. f. wis. Phofog., vo- 
lumen 75, pág. 130 (1914). 
(4) Medidas de las correspondientes líneas de Fraumhofer, corregidas 
al. A. 
