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nización dinámica perfectamente definida, aunque hoy desconocida. En 
principio nada se opone a que tuviese un momento magnético diferente de 
cero, puesto que puede afirmarse que las cargas que lo integran se ha- 
llan en movimiento; pero de hecho no parece ser éste el caso, en atención 
a que las propiedades nucleares se caracterizan por su independencia ab- 
soluta de toda transformación físico-química que los elementos puedan su- 
frir, y es notorio que no es éste el carácter de las propiedades magnéti- 
cas conocidas, esencialmente variables con aquellas transformaciones. 
El problema queda reducido a localizar-el origen del momento en la 
región cortical. Para describir su organización debemos referirnos a la 
clasificación periódica, cuya forma' más intuitiva en nuestro concepto es 
la reproducida en la página 357, debida a Werner, en sus líneas esenciales. 
Según hemos dicho, cada átomo contiene un número de electrones igual 
a Z (número atómico) inscrito en el cuadro junto al símbolo del elemen- 
to. Estos electrones se van agregando progresivamente a medida que se 
avanza en el orden creciente de Z, y se distribuyen en varios grupos en 
número ¡igual al de períodos de la clasificación que preceden al elemento 
que se considera. Estos grupos se caracterizan por la cantidad de ener- 
gía cedida cuando un electrón viene a alojarse en cada uno de ellos desde 
el infinito, con velocidad inicial nula; O reciprocamente absorbida para se- 
pararle hasta una distancia infinita. Aplicando al átomo la teoría clásica 
de los sistemas kleperianos y suponiendo circulares todas las órbitas de 
los electrones, los referidos grupos deben formar estratos en el seno del 
átomo, de radio tanto menor cuanto más grande aquella cantidad de ener- 
gía. Esto nos lleva a llamar pisos electrónicos a aquellos grupos. 
La energía liberada o absorbida mientras se reintegra o separa un 
electrón de un piso determinado, viniendo de fuera del átomo o quedando 
en plena libertad, se pone en evidencia en los espectros de emisión y ab- 
sorción de rayos X característicos de los diferentes elementos. El prime- 
ro en forma de /ímite de una serie de estructura análoga a las luminosas, 
y el segundo como borde extremo perfectamente definido de una banda 
contint:a. Aquél sólo puede deducirse por el cálculo, mientras este último 
es directamente asequible a la observación. Así los pisos electrónicos se 
caracterizan por los distintos espectros de rayos X descubiertos por Bar- 
kla: el más profundo corresponde al K, el siguiente al L, el tercero al M 
y así sucesivamente. Esta misma notación se aplica a los pisos. 
Por este camino se ha venido en conocimiento de que éstos contienen 
subgrupos de electrones, para los cuales el valor de la energía puesta en 
juego durante su adición o separación del átomo es diferente, puesto que 
la mayoría de los espectros de absorción contiene más de un borde. Sólo 
