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resumidas en el siguiente cuadro, por agregación de los electrones que 
se indican en su última línea. Ahora bien, parece natural que los efectos 
ón A ANN. 
Número de electrones por grupo de órbitas 
—_—_—"—r —_ aa, 
K L M 
Grupos de órbitas........ ao 2, 2 31 3. | 33 
¿AA E ple 10] e eli 
Sales dell lle co... oa 2 el 4 4 4 0 
Después del Cu.......... 2 4 6 6 
Electrones agregados.....| O | 0 0 | 2 ] 9 ] 6 
de la agregación en grupos diferentes se señalaran por discontinuidades 
que no se vislumbran en la curva de los momentos. 
La solución de esta dificultad es capital para la teoría del átomo y no 
hay que esperarla hasta que sea conocido el espectro M de los elementos 
en cuestión. Los resultados recientes de Millican (38) y Kurth (39) han com- 
probado de modo brillante las ideas de Kossel (40) relativas a la continui- 
dad de la relación de Moseley para los espectros de K y L, hasta el mo- 
mento en que los electrones agregados al átomo corresponden al piso de 
que aquéllos proceden. Es, pues, de esperar que la discontinuidad para 
el espectro M se produzca en el Cu, si las ideas que vengo exponiendo 
son justas, y aunque ya Dauvillier (32) y Coster (41) han acumulado algu- 
nos argumentos que abonan este punto de vista, no son definitivos (417). 
También es presumible que cuando el conocimiento de la estructura 
de los átomos de la familia del hierro sea más detallada, se vislumbrará 
la solución del problema capital de la teoría del magnetismo ya señalado, 
a saber: la relación entre el magnetón de Bohr, impuesto por el éxito cre- 
ciente de sus ideas, y el de Weiss, que la experiencia establece con igual 
fuerza. 
19, Otro hecho de importancia para toda la teoría de la estructura 
(38) Proc. Nat. Ac. of Sc., 7, 289 (1921). 
(39) Phys. Rev. 18, 461 (1921). 
(40) Zs. f. Phys., 2, 470 (1920). 
(41) Phil Mag., 43, 1070; 44, 546 (1922). 
(41) Los resultados de Bohr y Coster a que me he referido anterior- 
mente ($ 13) parecen también indicar un cambio continuo en la estructura in- 
terna de estos átomos. 
