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valores más altos de £, e — %1f sea prácticamente cero; de modo que la ex- 
presión de a se reduce a 
Py 
ki — Ra 
£ 
a=2— ea, 
La justicia de la hipótesis se confirma por el hecho de que la gráfica se- 
milogarítmica de (2 — a) en función de £ sea una recta, dentro de los. 
errores presumibles de las medidas y limitándonos a los tres últimos pun- 
tos. Su coeficiente angular da 
ft, = 0,00097. 
La determinación de %, la hemos hecho también gráficamente, pero si- 
guiendo un método de aproximaciones sucesivas. Primeramente supusimos 
que k, es despreciable frente a %,, con lo cual (1) toma la forma 
e-kt= 9 - e— Rot — a, 
que permite determinar 2,. El valor asi obtenido es 0,060, con el cual cal- 
culamos el coeficiente , y dedujimos de la ecuación ya comple- 
Pen 
Ry A Ra 
ta una segunda aproximación para k,, que es ya definitiva. Su valor fué 
k, =0,0615. 
La curva teórica construida con los valores de k, y k, es la que en la 
figura 1.* se dibuja con trazos, mientras la experimental es la llena que 
pasa por los puntos negros. Es manifiesta la separación que existe entre 
ambas para la porción central, sin que pueda eliminarse por alteraciones 
admisibles en los valores de R, y %,. En atención a que los errores presu- 
mibles en la medida de la cantidad de anión precipitado lo son por exce- 
so, y en proporción tanto mayor cuanto más grande la cantidad disimula- 
da, el valor de k, debe ser poco sensible a ellos, mientras el obtenido 
para k, es probable que sea inferior al que le corresponde en la realidad. 
Por consiguiente, las diferencias señaladas entre el cálculo y la experien- 
cia no pueden interpretarse por este camino, que más bien las exagera, 
por lo cual parece lógico atribuirlas a una mayor complejidad que la su- 
puesta en la anterior teoría para las reacciones que se producen en la di- 
solución. 
A falta de una interpretación más adecuada de estos fenómenos, he- 
mos tratado la disolución y por el mismo método, obteniendo para ella los 
coeficientes 
fe, = 0,0850 kt, = 0,00060, 
