= AG = 
se destruirán y la ecuación quedará reducida á 
I(4b' de) + I(edba) =0 
Ó bien 
I(ab'd'e)= -—I(edba) 
Pero si invertimos el sentido de la circulación en el se- 
gundo miembro, esto equivale, como dijimos en momento 
oportuno, á cambiar el signo de la integral; luego tendre- 
mos, por último, 
I(a'v'd'e)=1(abde) 
ó representando, para abreviar, cada curva por solo dos le- 
tras y teniendo en cuenta que el límite los intervalos ae, 
a' e”, desaparecen y las curvas quedan cerradas, 
I(bd) =1(0'd. 
De donde resulta este teorema, que es capital en la teoría 
de los torbellinos: 
Dado un tubo de torbellinos cualquiera, todas las curvas 
cerradas que lo abarquen bd, b' d'..... á manera, por decirlo 
así, de cinturón, tienen ¿gual circulación flúida. | 
La circulación alrededor de todas estas líneas es constan- 
te para todo el tubo; es, en cierto modo, una constante del 
tubo, una invariante, pudiéramos decir también. 
Pero hay más, y aquí los teoremos se van generalizando: 
Todo lo que hemos dicho se refiere á un momento deter- 
minado f. Si consideramos otro instante cualquiera f', el 
tubo podrá tener otra posición y otra forma, pero obser- 
vemos: 
