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la distribución geométrica, que todas ellas, á las leyes nu- 
méricas pueden referirse por procedimientos matemáticos. 
Y como decíamos en una de las conferencias anteriores, 
si para ciertas escuelas se ha llegado á la perfección única 
accesible, cuando los fenómenos se han expresado por 
fórmulas matemáticas, para otras escuelas más exigentes, con 
las fórmulas matemáticas no basta; son precisas las repre- 
sentaciones sensibles de los fenómenos. 
Para unos, las fórmulas. 
Para otros, las fórmulas y la representación plástica y 
sensible. 
Las ideas que preceden nos han guiado, en las conteren- 
cias anteriores, al estudiar el problema del movimiento de 
un tlúido perfecto. 
En la confusión del movímiento buscábamos, en primer 
lugar, la ley del fenómeno; y nos daba esta ley la aplica- 
ción de la hipótesis mecánica, ó sea de la mecánica racional 
al equilibrio y al movimiento del flúido en cuestión. 
Y la aplicación de la mecánica clásica nos procuraba la 
ley suprema del movimiento del flúido; es decir, nos ofrecía 
la solución del problema. Y esta solución la podíamos ex- 
presar de dos modos, según las variables que escogíamos. 
Si escogíamos las variables de Lagrange, teníamos un 
sistema de ecuaciones, de las que podíamos deducir las 
coordenadas x, y, z de cualquier punto en función de las 
coordenadas a, b, c de este punto en el origen del movi- 
miento, de las velocidades iniciales y del tiempo como única 
variable independiente para cada sistema de a, b, c. 
Si escogíamos las variables de Euler, los principios de la 
mecánica racional nos daban todavía otro sistema de ecua- 
ciones, de las que era posible deducir las componentes 
u, v, w de la velocidad, en función de las coordenadas x, y 
z de cada punto y además del tiempo. 
