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En el movimiento permanente la £ no entra en estas ecua- 
ciones; y tenemos 
uU= Q1 (x, y, 2) 
v =0w,(x, y, 2) (movimiento permanente). 
W= Y (x, y, z) 
Así es, que las ecuaciones diferenciales de corriente, que 
como vimos en otra conferencia eran 
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el (x, y, 2, t) 142 (x, y. 2, t) Ps ES Y, 2, t) 
en que debíamos considerar á f como una constante, en este 
caso son las mismas, pero no contienen f. 
Y del mismo modo las ecuaciones de las trayectorias, sien- 
do las trayectorias independientes de f, porque siempre son 
las mismas, coinciden con las anteriores. : 
A este resultado podemos llegar, por consideraciones geo- 
métricas, acaso no tan rigurosas en el concepto de algunos, 
como las consideraciones analíticas; pero con mucha más 
claridad plástica. 
En efecto. 
Sea (fig. 47), un punto A del flúido en un instante f. 
El elemento flúido que pasa por este punto, tendrá deter- 
minada velocidad V, y en un intervalo de tiempo infinita- 
mente pequeño df, describirá un elemento 
AB =Vat, 
que será evidentemente un elemento de su trayectoria. 
Pero aquí se presentan dos casos, según sea el movimien- 
to general, ó sea el movimiento permanente. 
1.2 Si el movimiento es general, AB será evidentemen- 
te un elemento de la trayectoria que pasa por A; pero en el 
