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Esto ya lo hemos explicado en otras conferencias. Hemos 
supuesto que el punto no era un punto geométrico, sino un 
elemento de flúido, y al acompañarle en su marcha, hemos 
seguido su movimiento de traslación, hemos observado la 
torsión, por decirlo de este modo, del filete flúido, que esla 
que constituye en cada instante un elemento de torbellino, y 
por último hemos hecho notar la expansión ó contracción 
de dicho filete tlúido. 
Y de tal estudio dedujimos dos clases de movimiento: el 
rotacional y el irrotacional. ; 
2. Una curva cualquiera.—Podemos considerar en un 
instante determinado, no un punto, sino una línea, que para 
más sencillez podemos suponer cerrada; línea que marchará 
con el flúido, como si fuera un hilo de elementos infinita- 
mente pequeño. | 
Y demostramos que, dada la definición del flúido perfecto 
y la continuidad y uniformidad de las integrales de Lagran- 
ge, este hilo flúido conservaba, si se nos permite la palabra, 
su personalidad, por más que sea palabra atrevida en este 
caso. 
Podrá variar la forma de su curva, pero siempre estará 
compuesta de los mismos elementos flúidos, condensados ó 
dilatados, trazando sus trayectorías propias y girando ó no 
girando, según sea el movimiento rotacional ó irrotacional. 
Con la imaginación podemos suponer, que acompañamos 
al punto cuando se trata de una trayectoría; ó á todos los 
puntos de la línea, que ahora consideramos, y á un conjunto 
de rectas con orientaciones determinadas en cada instante, 
que serán los ejes de otros tantos elementos de torbellinos. 
Más aún, demostramos en otra conferencia, que para estas 
curvas cerradas no sólo persistía en cada curva la materia 
del fiúido, sino cierta magnitud dinámica á que dábamos el 
nombre de circulación, y que podíamos asemejar al trabajo 
de las velocidades de sus diferentes puntos, consideradas 
como fuerzas á lo largo de dichas curvas. 
