Pod 
Para calcular la circulación de dicha línea L será preciso, 
como antes hacíamos, recoger dicha línea, hasta que se con- 
centre en un punto y aplicar á ella y á la superficie que 
traza el teorema de Stokes. 
Y la circulación que buscamos, para dicha línea L, será 
igual al flujo á través de la superficie. 
Mientras L se mueve en la zona a b c, que está dentro 
del espacio en que el movimiento es irrotacional, el flujo 
es nulo. 
Pero al continuar la línea su transformación y penetrar en 
el espacio A, no sucederá lo mismo. 
Porque no ha de olvidarse que suponemos que en el in- 
terior del foro T, el movimiento es irrotacional. Pero fuera 
del foro, en A y 5, es rotacional el movimiento del flúido. 
Por eso, al transformarse la línea L en a” b” c', ya no 
puede decirse que el flujo es nulo, porque para el espacio A 
no es nulo el eje del torbellino en cada punto. 
Luego lo natural es que á la superficie engendrada por la 
línea L corresponda un flujo finito, que será precisamente la 
circulación de la línea propuesta £. 
Más adelante precisaremos esto mismo por medio de un 
ejemplo. 
Deducimos de lo dicho, y volviendo á la figura 54, que 
en el toro, espacio ó volumen doblemente conexo, hay dos 
clases de líneas: la línea C, cuya circulación es nula, y la 
línea £ (fig. 54), que da vuelta al eje del foro y que en ge- 
neral tendrá un valor determinado, que representaremos 
por p. 
Mas aquí debemos consignar un teorema importante. 
Todas las líneas de esta segunda categoría, £, £” ....., que 
dan vuelta al eje del foro una sola vez, y que quedan cerra- 
das con esta sola vuelta, tienen el mismo valor para su cit- 
culación (fig. 54 y 56). 
Si la circulación de L es y, la circulación de otra cual- 
quiera L” será y. 
