x, y; de suerte que los derivados con relacion á z son nulas 
y w es nula también. 
Teniendo esto en cuenta, las ecuaciones anteriores se re- 
ducen á las siguientes: 
LP qe y 
p dx dx dy” 
dde al 
p dy dx dy” 
atea) an La 
dx dy 
A estas ecuaciones es preciso demostrar que satisfacen los 
valores de u, v, w establecidos a priori. 
Pero aun consideraremos ecuaciones más especiales, y si 
á éstas satisfacen dichos valores de 1, v, w, con más razón 
satisfarán á las anteriores, que contienen funciones arbitra- 
rias; porque es, por decirlo así, prescindir de funciones que 
pueden contribuir por su indeterminación á que tales ecua- 
ciones sean satisfechas. 
Vamos á suponer que no actúan fuerzas exteriores; el flúi- 
do se mueve por las impulsiones iniciales, y por lo tanto, 
A A EA 
Y todavía supondremos que la densidad p es una constante. 
Con todo lo cual, las últimas ecuaciones del movimiento 
se reducirán á las siguientes: 
ED e A 2 E 
e dx dx dy. 
LA 
o. dy dx dy” 
p = constante, 
Ca 0, 
