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de rotación ó de torbellino en cada punto de un fiúido per- 
fecto y en cada instante, sabemos que son 
dw dv > du dw e dv du 
e A AT 
dy dz; dz dx 
Si los segundos miembros son nulos, el movimiento será 
irrotacional, porque las componentes del eje del torbellino 
¿£, 1, E. serán nulas también. 
Si por el contrario estos segundos miembros tienen valo- 
res en los puntos (x, y, 2), para éstos, es decir, para todos 
los puntos en que los binomios anteriores no se anulen, 
el movimiento será rotacional y se compondrá de torbe- 
linos. 
Advirtamos una vez más que las ecuaciones precedentes 
no son ecuaciones ya integradas; y por ahora sólo se ve 
que pueden resolver ciertos problemas sin previa integra- 
ción. 
Expresan, única y exclusivamente, propiedades del movi-. 
miento del flúido, muy interesantes, muy curiosas, acaso 
muy fecundas, pero nada más. 
Mientras no integremos las ecuaciones diferenciales, no 
podremos saber cuál es la forma en función de x, y, z, £ de 
las funciones de estas variables u, v, w, E, 1, €. 
Pero aquí se presenta el problema á que venimos refirién- 
donos, sin haberlo enunciado todavía, y que por fin vamos á 
enunciar ahora. 
Si el problema general del movimiento hubiera sido re- 
suelto, es decir, si hubiéramos integrado las ecuaciones di- 
ferenciales de dicho movimiento, claro es que conoceríamos 
u,v, w, en función de x, y, z, f; á saber: 
do 01 (X, y, 2, £) 
9 La (% y, 2, Í) 
= 2 (x, y, 2, E) 
wW 
