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se simplificarán por manera notable, y más, si se agrega que 
el movimiento sea permanente. | 
- Aplicando dichas simplificaciones, es decir, suprimiendo 
X, Y, Z; las derivadas con relación á z; los términos en que 
entra w; las derivadas con relación al tiempo, porque el mo-' 
vimiento hemos dicho que es permanente, y dividiendo la 
ecuación de continuidad por p, toda vez que hemos supuesto 
que se trata de un líquido incomprensible, tendremos que 
las ecuaciones generales de Euler se reducirán á 
« 
AO du du 
A — = — U — —=V—, 
AOS dx dy 
Esad ato cial coco (1) 
Peaanel alo dy 
de O 
dx dy 
Dicho esto, definamos el sistema que vamos á escoger en 
las condiciones ya establecidas, siendo el movimiento, como 
queda expuesto, paralelo al plano de las x y. 
Consideraremos un tubo de torbellino cuya sección por 
el plano de las xy sea el circulo A B (fig. 62). Su centro O 
y su radio R. 
Este tubo supondremos que es indefinido y su eje coinci- 
de con el eje de las z. 
Fuera de este tubo de torbellino, el resto del espacio ad- 
mitiremos, que está sometido á un movimiento irrotacional; 
en cambio, dentro del tubo ó del cilindio A B todos los filetes 
paralelos al eje de las z son otros tantos tubos-torbellinos. 
De modo que el tubo torbellino AB es un tubo torbellino 
macizo, si vale la palabra. Y nos proponemos demostrar, 
que pueden coincidir ambos movimientos: el rotacional del 
tubo macizo AB y el irrotacional del espacio exterior á este 
tubo, y que las velocidades de todo este espacio dependen de 
las constantes que determinan el tubo rotacional. 
