— .223.— 
u==—VcosaMd, v=VcosbMd; 
y como 
cosaMd= cos OMc = — y cosbMd = cos cOM==Ñ 
resultará 
Claro es que la tercera componente será w = 0, puesto 
que el movimiento es paralelo al plano de las x y. 
Hemos dicho que V es, ó se supone que es una función 
de r, función que determinaremos más adelante, de modo 
que satisfaga á las condiciones del problema. 
Para abreviar haremos: 
y resultará 
ti== 
Vamos á comprobar que estas dos expresiones satisfacen 
á las ecuaciones generales del movimiento, sin especificar la 
naturaleza de la función <, y después determinaremos q de 
modo que en el cilindro AB el movimiento sea rotacional, 
fuera del cilindro irrotacional y que las velocidades sean con- 
tinuas al pasar del interior al exterior del cilindro. 
En primer lugar demostraremos que los valores anteriores 
de u, v satisfacen á la ecuación de continuidad que es una 
de las ecuaciones generales del movimiento. A saber: 
d d 
il 
_—— — 
dx dy 
