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ferentes orientaciones, y las componentes del vector serán 
positivas Ó negativas según vamos á explicar, y resultarán 
con su signo, sin género ninguno de duda. 
En efecto, consideremos, para simplificar la explicación, la 
acción de la masa m, sobre la m: luego determinaremos las 
acciones de los demás puntos sobre A y el conjunto de to- 
das ellas, es decir, el vector resultante de todos estos vecto- 
res parciales, análogos al AQ”, será el vector que represente, 
la atracción total del sistema menos m, sobre el punto A que 
hemos elegido. 
Claro es, que podremos repetir para otro punto cualquie- 
ra B,con sus vectores parciales Bb y su vector total todo lo 
que hemos dicho para A. 
En notaciones vectoriales y representando, por el pronto 
por 2 una suma vectorial, podremos decir | 
atracción sobre A=XY Aa, 
extendiendo la suma á todos los puntos del sistema me- 
nos 1. 
Volviendo al par de puntos 4, A,, tendremos 
mm; 
2 
Fi? 
fuerza Ó vector Aa =f 
Vamos á determinar ahora las componentes de esta fuer- 
za Ad' que para abreviar representaremos por F.. 
Así como representaremos por X,, Y,, Z, sus componen- 
tes paralelas á los ejes; y tendremos, desde luego, para la 
componente 
2 E cos A,¡AM. 
Designemos por x, y, z, las coordenadas del punto, A, y 
por a4,, b,,C,, las del punto A, . 
Como vamos á estudiar la acción de todos los puntos del 
Ruv. AcAD. DE CieNcIAs.—X.— Noviembre, 1911. 21 
