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en que había que sumar, como indica el signo S,”, expresio- 
nes de la misma forma que la que aparece explícitamente, y 
en las que el subíndice variaba de 1 á n. 
También dijimos, que en este caso, de atracción de masas 
ponderables, para que las fórmulas tuvieran la debida gene- 
ralidad y resultaran acordes los signos de los primeros y de 
los segundos miembros, debía cuidarse de restar de las co- 
ordenadas a, b, c, de las masas atrayentes, las coordenadas 
Xx, y, z de la masa atraída. 
Por último llamábamos la atención sobre esta circunstan- 
cia: que si las masas que atraen 1m,, Ma..... M, SON fijas y la 
masa m puede variar, las tres expresiones serán tres funcio- 
nes perfectamente determinadas de las variables x, y, 2, Co- 
ordenadas de dicha masa m. 
Con esto en rigor el problema queda completamente re- 
suelto: podemos determinar en todo sistema de masas dis- 
continuas, reconcentradas en puntos aislados unos de otros, 
el valor de la atracción y de sus componentes; problema 
tundamental ó mejor dicho datos necesarios para todo pro- 
blema de estática Ó de dinámica, según explicábamos en la 
conferencia anterior. 
Y con lo dicho hemos hecho un rápido resumen de aque- 
lla conferencia. 
Las tres fórmulas que determinan las componentes X, Y, Z 
de la atracción sobre cualquier masa m, quedan, pues, per- 
fectamente determinadas; mas gracias á una observación de 
Lagrange, la determinación de estas tres expresiones puede 
reducirse á la de una sola expresión analítica, y de aquí 
arranca el concepto de función de fuerzas, toda la teoría de 
la potencial y simplificaciones importantísimas para varios 
problemas de la Mecánica. 
En rigor ya esto lo hemos explicado en otros cursos; 
