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tal lentitud, que las fuerzas vivas son despreciables, como- 
explicábamos ya en conferencias de años anteriores. Claro- 
es que si guíamos á m en su marcha, la resistencia ó fuerza- 
normal de la guía desarrolla un trabajo nulo, porque el ca- 
mino y la fuerza son normales, con lo cual subsisten las con-- 
secuencias anteriores. 
En resumen: en estos movimientos, infinitamente peque-- 
ños del punto m pueden, como hemos dicho, ocurrir dos- 
casos: | 
1: Que el trabajo desarrollado sobre m sea positivo. 
2.2 Que sea negativo, en cuyo caso habremos tenido que- 
aplicar un trabajo exterior. 
Y aquí ocurre que podría emplearse un cambio de notacio-- 
nes, que parece insignificante, que sin embargo sería muy 
cómodo para el enunciado de los teoremas, y que, por decirlo . 
así, da nombre á la teoría que vamos á explicar. 
En vez de la función de fuerzas U supongamos que se.em- 
plea una función de x, y, z, que llamaremos V igual en va- - 
lor numérico pero de signo contrario; es decir 
V(x, y, 2) =- O ES y, 2d 
Ó abreviadamente 
V=-=— O. 
. 
A esta función Ves á la que podríamos dar propiamente - 
el nombre de función potencial, por la razón que explicare-- 
mos en breve. 
Autores hay también, muchos, la generalidad, que dan 
este nombre á la función U; y esto importa poco sabiendo: 
lo que una y otra función significan, y que además para 
cada valor de x, y, z, Ó sea para cada posición de m el va=- - 
