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En cuanto al signo claro es que sería negativo. 
Pero si abandonásemos el punto m en lo infinito y le de- 
járamos volver lentamente á la posición inicial, el trabajo 
desarrollado sería igual á U y sería positivo. Y podríamos 
decir que era la potencial correspondiente á la posición de 
que se trata. 
Pero en rigor ésta no sería una potencia disponible, sino 
una potencia empleada ó gastada, si vale la palabra. 
Todo esto ya lo explicamos minuciosamente en las confe- 
rencias de uno de los cursos precedentes, y sólo reco! dare- 
mos que en estos movimientos del punto m hay que tener 
en cuenta dos circunstancias. 
Primero: que los movimientos son muy lentos para no 
tener en cuenta la fuerza viva. 
Segundo: que el punto m puede moverse apoyando sobre 
una guía ideal en la que no exista rozamiento y en la que /a 
presión necesaria, para mantener al punto m sobre dicha 
guía, no ejercerá trabajo ninguno, puesto que siendo dicha 
presión perpendicular al camino recorrido, por ser la nor- 
mal á la curva, el trabajo será nulo, toda vez que es nulo el 
coseno del ángulo que forman ambas líneas. 
Y antes de terminar esta conferencia justifiquemos ciertas 
apreciaciones filosóficas que hicimos al principio. 
Decíamos, que siendo X, Y, Z las derivadas de una fun- 
ción U de x, y, z el trabajo 
Xdx + Y dy + Zdz, 
que sobre m desarrollan las fuerzas atractivas, que ejercen 
M,, Maz ....., €S precisamente igual á d U, es decir 
Xdx 4- Ydy + Zdz = dU. 
Sean ahora (fig. 5) P, y P, dos posiciones de la masa Im. 
Llamemos U, el valor de U para la posición P, y U, el 
