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La función U, cuyas derivadas, multiplicadas por la 
constante mf eran iguales á las tres componentes X, Y, Z,. 
de la atracción sobre la masa m, es la que se designaba con: 
el nombre de potencial, y el producto f U con el de fun- 
ción de fuerzas, de modo que 
Generalmente, para el caso de masas ponderables, que es 
el que estamos tratando, casi todos los autores dan á esta 
función U, como hemos dicho, el nombre de votencial. 
Por razones que en parte hemos desarrollado, y que com- 
pletaremos al aplicar esta teoría á las acciones eléctricas, 
creemos que el nombre sería más propio para la función 
—U, 6, mejor dicho, para C—U, siendo C una constante 
que definiremos en otra ocasión. 
Mas por ahora, estas observaciones tienen poca impor- 
tancia, y nos limitaremos á la definición que ya dimos en la 
conferencia precedente. 
En resumen, y para fijar las ideas: 
U (x, y, z) es la potencial del sistema (M;,, M> .....) 
También puede decirse que es el trabajo que desarrollan 
(m;,, Ma .....) sobre la masa m=1, cuando f=1, para traer 
m=l1 del vo al punto x, y, z. 
fU (x, y, z) es este trabajo, cuando f tiene un valor, se- 
gún las unidades elegidas, distinto de 1. 
fmU(x, y, z) es la función de fuerzas que da X, Y, Z, 
para m. 
Algunos autores distinguen V=— U como la verdadera 
potencial. 
Adoptando la denominación más usual. 
m 
Di me = 
A 
Fi 
