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Pero llamando w á la abertura del cono y llamando R y r 
:á las distancias m, A y m, a, tendremos 
área AC = w R?; área ac =0r? 
p) 
y además las fuerzas F y f, suponiendo, igual á k el coeti- 
ciente, serán, según la ley newtoniana 
Sustituyendo estos cuatro valores en la expresión del flujo 
correspondiente al cono, tendremos por fin 
km; y km; 
y Aa cd 
R? p2 
= wvkm, — km, =0; 
«con lo cual queda demostrada la proposición; es decir, que 
el flujo correspondiente al cono elemental es nulo. Y como 
lo mismo podemos decir de otro cono cualquiera m;, D ..... y 
todos ellos agotan el espacio comprendido en $, resulta que 
el flúido total es igual á cero. 
Si la fuerza, en vez de ser atractiva, fuera repulsiva, las 
consideraciones serían idénticas. 
Este primer teorema puede generalizarse para un número 
«cualquiera de masas ponderables 1,, Ma ..... 
Es decir, que el flujo de un sistema de masas /M,, Ma ..... 
exteriores todas al espacio comprendido en una superficie 
cerrada S, es nulo. 
Esto resulta imediatamente de la superposición de flujos 
.que constituyen el flujo total. Si el flujo de ,m, es nulo, y el 
