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Es decir, que el flujo del sistema es igual á la suma de los. 
flujos de cada masa aislada, y como estos son todos nulos, 
nulo será el segundo miembro. 
Así, pues, el teorema primero queda generalizado para un 
número cualquiera de masas exteriores al espacio. que com- 
prende una superficie cerrada $. 
Y se prevee desde luego, que podrá generalizarse para las. 
masas eléctricas positivas Ó negativas dando á cada masa el 
signo que le corresponda. 
Aun podemos establecer otra generalización. 
En la figura 11 hemos supuesto, que una recta que par- 
Figura 1. 
tiese de 1, sólo encontraba á la superficie en dos pun- 
tos a, A. 
Y ahora agregamos: importa poco que la corte en un nú- 
mero cualquiera de puntos, con tal que áste sea par, á fin de 
que puedan distribuirse en grupos de á dos, y que pueda 
aplicarse el teorema del cono elemental á cada dos pares de 
superficies infinitamente pequeñas de entrada y de salida. 
Esto sucede, por ejemplo, en la figura 12. 
Una recta que parta de m, puede cortar á la superficie S, 
por ejemplo, en cuatro puntos A, a, A”, a”, porque el teore- 
rema se aplica sin dificultad á las superficies AB, ab y 
A'B', ab”. 
Obsérvese que en la parte superior de la figura los puntos 
de intersección no son más que dos. 
