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mientos vibratorios de períodos diferentes no pueden in- 
terferir. 
Si las radiaciones incidentes son lo suficientemente pró- 
ximas para que el ojo no pueda distinguir entre ellas dife- 
rencia alguna de color, la intensidad luminosa en cada pun- 
to del sistema de franjas será la suma de las intensidades 
que corresponderían al mismo punto en los sistemas de fran- 
jas dados por las luces monocromáticas componentes. El 
cálculo permite demostrar que, en este caso, la intensidad 
luminosa varía en función de Á según una sinusoide cuyos 
mínin:os dependen de A. La visibilidad de las franjas, que va- 
ría esencialmente con la constitución de la luz incidente, cam- 
biará, pues, con A. 
El método de espectroscopia interferencial de Michelson 
se funda precisamente en el estudio de los cambios que ex- 
perimenta la visibilidad del sistema de franjas al variar e. 
Realmente, para desarrollar de un modo compieto la teo- 
ría de las franjas de las láminas paralelas, debiera tenerse 
en cuenta la influencia de todas las ondas transmitidas pre- 
vio un número par de reflexiones parciales del rayo lumi- 
noso sobre las superficies K" L” y MN; pero, á causa del 
poco poder reflector del vidrio, los movimientos vibratorios 
que corresponden á las ondas que han sufrido más de dos 
reflexiones parciales, tienen amplitud muy pequeña, y pode- 
mos, por tanto, considerar simplemente los dos primeros 
rayos de cada serie. 
Fundamentos del método Je espectroscopia interferencial 
de Fabry y Perot. 
El patrón de Fabry y Perot consiste en un sistema de dos 
láminas paralelas con superficies reflectoras semi-plateadas. 
El gran poder reflector de éstas hace que la intensidad dis- 
minuya muy lentamente en el sistema que forman las infini- 
tas ondas luminosas dadas por una onda plana cualquiera. 
