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física, es preciso que en cada punto de los que se consideren, 
se coloque una masa igual á 1, que llamábamos masa de 
prueba. 
Pero agregábamos, que todos estos conceptos, que en la 
Física antigua y aun en el período de transicción, eran pura- 
mente abstractos, tomaban realidad física en las teorías mo- 
dernas, á partir de las hipótesis de Faraday, de las teorías de 
Maxwell y de la campaña, si vale la palabra, contra las accio- 
nes á distancia de la Astronomía y de la Mecánica clásica. 
Para terminar el estudio de las atracciones y de la poten- 
cial en el caso de masas ponderables discontinuas, sólo nos 
falta tratar de un punto ó de un problema, que es la genera- 
lización de otro problema ya estudiado en las conferencias 
precedentes. 
Hemos considerado en ellas un sistema de masas ponde- 
rables 711, 1/14, Ma, «coo. sujetas á atracciones mutuas, expresa- 
das estas atracciones por la ley newtoniana. 
Hemos supuesto fijas las masas M,, Ma ..... y haciendo va- 
riar la posición de la masa restante m, hemos determinado 
las componentes de la atracción, que sobre la masa mm ejer- 
cían las otras masas, expresando dichas componentes por 
medio de las derivadas de la potencial. 
Precisamente, con este motívo, estudiamos este concepto 
de potencial, que es de importancia suma en toda la Física 
moderna y que hasta ha entrado en el lenguaje vulgar por las 
múltiples aplicaciones de las corrientes eléctricas á diferen- 
tes servicios de la vida práctica. 
Definimos, pues, lo que significaba la palabra potencial, 
aplicada á la acción de las masas 1, , Mo ..... sobre la masa Mm; 
y decíamos, siguiendo la definición de casi todos los autores: 
