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Cuando ha llegado á P,, este trabajo está ya consumido ó- 
gastado. 
Pero, en fin, estas no son distinciones fundamentales, ni 
que trastornen la teoría, con tal que en cada caso se preci- 
se el sentido de la palabra potencial. 
Y continuemos ahora la generalización del problema, tras 
esta digresión que es un recuerdo de lo que ya expusimos 
en la conferencia precedente y aun en las conferencias de 
Otros Cursos. 
El problema vamos á generalizarlo de este modo. 
Hasta aquí hemos supuesto, que sólo la masa m podía 
moverse bajo la acción de las atracciones de las restantes. 
Ahora vamos á suponer, que pueden moverse todas las 
masas bajo sus mutuas atracciones, siempre con velocidades 
infinitamente pequeñas, para no complicar este problema de 
los trabajos desarrollados con el problema de las fuerzas. 
vivas. 
Se moverán, pues, todas las masas, pero muy lentamente; 
y hasta podremos fijar las curvas á lo largo de las que se 
han de mover, excluyendo, en absoluto, todo rozamiento y 
toda resistencia pasiva. 
Para que cualquier masa se mueva sobre cualquier curva, 
basta introducir ciertas fuerzas de presión normales á dicha 
curva, toda vez que el trabajo de estas fuerzas de presión 
será nulo, por ser normales al elemento recorrido. 
En rigor, tales hipótesis equivalen á introducir enlances 
que no impidan el movimiento, ni alteren los trabajos de las 
fuerzas de atracción. 
Todo esto es elemental, pero conviene consignarlo explí- 
citamente para evitar á los alumnos dudas y confusiones. 
Y admitiendo que todas las masas pueden moverse simul- 
