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táneamente, si es preciso, no hay para qué hacer una distin- 
ción especial de la masa mn. 
En adelante prescindiremos de ella, y consideraremos un 
sistema formado por las masas m,, Mo..... Ma, Sujetas á atrac- 
ciones mutuas según la ley newtoniana. 
En todo sistema de puntos materiales /11,, M,,..... OCUpan- 
do posiciones determinadas, y constituyendo, en cierto 
modo, una figura geométrica, por lo cual á dicho sistema en 
tal posición se le puede llamar abreviadamente configura- 
ción de los expresados puntos; cuando, además, están some- 
tidos á fuerzas interiores y recíprocas, que en nuestro caso 
serán fuerzas obedeciendo á la ley newtoniana; hay una can- 
tidad importantísima que considerar, que afecta al sistema y 
que depende de su configuración, de modo que si ésta varía, 
varía la cantidad de que se trata. 
Y esta cantidad es la que se llama potencial del sistema, 
correspondiente á tal configuración. 
En rigor, esta cantidad, esta función, porque si depende 
de la configuración, depende de las coordenadas de todos 
los puntos, no es otra cosa que lo que llamábamos potencial 
en las conferencias anteriores. 
Es aquel mismo concepto, pero generalizado. 
Allí la configuración era fija para todos los puntos, menos 
uno, el de la masa m. Y sólo porque éste variaba de posi- 
ción, la configuración variaba. 
Ya recordarán mis alumnos que la potencial dependía y 
era función, por lo tanto, de las coordenadas x, y, z del 
punto, ó sea de la posición que ocupaba la masa /n. 
Ahora vamos á suponer, que todos los puntos pueden va- 
riar, en las condiciones antes explicadas, y la configuración 
dependerá de todos ellos. 
Lo cual conduce á dar á este concepto de potencial un sen- 
tido más amplio que hasta aquí. ; 
Ni es ésta en rigor la primera vez que tratamos del con- 
cepto de potencial generalizado, porque en el tercer curso 
