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Pero si las tres componentes de AB = ds se representan 
por dx, dy, dz, que son los incrementos de las coordena- 
das de A al pasar á B, tendremos que los cosenos de direc- 
ción serán 
E di 
das se 
y el valor de F 
dU dU dU 
dx dy + — 
dU dx, dUdy ¡dUdz_ dx" ' dy 
CSS ISA AS ds 
en que el numerador es la diferencial de U al pasar de A á 
B; si abreviadamente se expresa por 4U, queda demostrada 
la fórmula 
atracción del sistema (mm, mo.....) =F ===. 
Por fin, la fuerza F actúa en el sentido de la menor poten* 
cial C á la mayor C”. 
Pero no olvidemos lo que tantas veces hemos explicado, 
á saber; que para todos estos teoremas se supone, al deter- 
minar, por ejemplo, la potencial en un punto, ó la atracción 
en él, que en dicho punto hay que colocar una masa igual 
á la unidad para que el teorema tenga un sentido real y po- 
sitivo. 
En rigor, no debería decirse: la potencial del sistema mm, 
Mo, Maz..... en A es U, sino más bien: la potenciel del siste- 
O US en A sería U si agregásemos al sistema en 
dicho punto A una masa de prueba igual á 1. 
2. La fórmula anterior de F podemos generalizarla y 
podemos determinar en todo punto A la proyección de F 
sobre cualquier dirección AD, y vendremos á parar á una 
fórmula análoga á la precedente. 
