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del flujo sobre a' b' que será saliente, dado que la potencial 
va creciendo de Cá C' y que la fuerza atractiva no cambia 
de sentido; y, por último, del flujo sobre la superficie lateral. 
Tendremos, pues, según dicho teorema 
flujo (ab) + flujo (a* b”) + flujo (superficie lateral) = 0. 
Pero como las fuerzas F y F” que determina el sistema mm, 
Mito MAS sobre las áreas infinitamente pequeñas ab, a' D', 
son normales á dichas áreas, los flujos se obtendrán multi- 
plicando el área por la fuerza y tendremos 
flujo (ab) = F do 
flujo (ab) =F' do”. 
Y además, como la superficie lateral está formada por 
líneas de fuerza y en estas líneas la tangente, en cualquier 
punto d, es precisamente la fuerza atractiva F”, el flujo será 
nulo para el elemento correspondiente al punto d, puesto 
que la proyección de F” sobre la normal en d á la superficie 
del tubo, será igual á cero. 
Luego 
flujo (superficie lateral) = 0. 
Y sustituyendo esos tres valores del flujo en la ecuación 
general, tendremos: 
Fdo =— Erdo+=0; 
de donde 
Fdo =F' du”. 
Es decir, que el producto del área por la fuerza será igual 
á lo largo del tubo, en todas las superficies equipontenciales, 
puesto que dejando C fija, podemos variar C”. 
Y aquí ocurre una imagen material, que da realidad en 
cierto modo al teorema abstracto que hemos demostrado. 
