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En suma, la potencial de un sistema discontinuo cualquie- 
ra de masas ponderables, sea cual fuere su valor y sea cual 
fuere su distribución, es una función de x, y, z, que satista- 
ce en todo el espacio libre, es decir, exterior á las masas, á la 
ecuación de Laplace. 
Para estos puntos, claro es que la potencial es infinita, 
puesto que r se reduce á cero. 
Como hemos indicado varias veces, toda la teoría de la 
potencial newtoniana se aplica á la electricidad y al magne- 
tismo, en términos análogos á los de las masas ponderables, 
en razón á que la ley de las atracciones ó repulsiones es siem- 
pre la ley newtoniana, la de la relación inversa del cuadrado 
de la distancia. : 
La teoría general, es por lo tanto, independiente de los sig- 
nos de m; mas para que no quede ninguna duda, terminare- 
mos esta conferencia aplicando la teoría de la función de 
fuerzas, que en el fondo es la teoría de la potencial, á dos 
masas eléctrieas. 
La primera, que es la que hemos llamado masa de prueba, 
supondremos que es una masa eléctrica positiva. 
La segunda, la masa que atrae ó rechaza, m,, podrá tener 
signo positivo ó negativo y examinaremos ambos casos. 
En la figura 17 hemos representado la masa eléctrica posi- 
tiva m,, formando parte del sistema m,, Ma ..... y la masa de 
prueba positiva m, que bien puede ser igual á la unidad, pero 
que es indiferente que lo sea Ó no, ó mejor dicho, que como 
unidad se considere. 
Recordando que electricidades del mismo nombre se re- 
chazan, se ve que la acción de m, sobre m, tendrá la direc- 
ción del vector F, que consideraremos como esencialmente 
