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Este es el caso que representa la figura, y es sumamente 
sencillo. Se reduce casi palabra por palabra al caso de las 
masas discontinuas; porque en efecto, si el punto P no coin- 
cide con ninguna de ellas, poco importa que estén muy 
próximas ó muy lejanas ó que estén en contacto unas con 
otras, apareciendo en forma continua. 
Las fórmulas serán las mismas con sólo sustituir las inte- 
orales á las sumas. 
En efecto, descompongamos la masa comprendida en S 
en paralelepipedos A infinitamente pequeños, por planos pa- 
ralelos á los planos coordenados. 
La atracción de la masa situada en A, que representamos 
por dm, sobre el punto P en que imaginaremos la masa 1, 
siendo r la distancia AP, a, b, c, las coordenadas de dm y f 
el coeficiente de atracción, será, como sabemos, llamado dF 
á dicha fuerza y dX, d Y, dZ, á sus componenentes, que por 
ser la masa dm infinitamente pequeña, serán cantidades in- 
fiínitamente pequeñas también, y por eso aplicamos el signo 
diferencial á las componentes y á la fuerza; serán, repetimos, 
tales cantidades las siguientes: 
laa 
SR pierda pd (Cc -- 2) 
4 DEI 
La masa dm es igual evidentemente al producto de la 
densidad p por el volumen del paralelepipedo infinitamente 
pequeño, cuyo centro es A. 
Es decir, 
di="w da da'biae: 
