== Dia. 
Las componentes de la atracción de la masa contenida en 
S sobre un punto P quedan determinadas. 
Estas tres componentes son las derivadas con relación á 
Xx, y, z de la integral U, que representa la potencial, supo- 
niendo f= 1 y si no con relación á FU. 
Cada punto exterior tendrá una potencial determinada, 
La masa.encerrada en S ó cualquier otra masa continua, 
determinará una serie de superficies equipotenciales en el 
espacio que le rodea. 
Determinará asimismo una serie de líneas de fuerza, que 
cortarán normalmente al sistema de superficies equipoten- 
ciales. 
Dicho sistema de líneas de fuerza podrán agruparse en 
tubos de fuerza, normales todos ellos á las superficies de 
igual potencial. 
En cada punto del espacio, la fuerza atrayente de la masa 
continua que consideramos, será tangente á la línea de fuer- 
za que pasa por dicho punto, y, por lo tanto, normal á la 
superficie equipotencial. 
Dicha fuerza atrayente actuará en el sentido de la menor 
á la mayor potencial, y su intensidad será igual á la deriva- 
da de la potencial tomada con relación á la normal, á la ex- 
presada superficie equipotencial. 
Asimismo, la componente de la fuerza atractiva en cual- 
quier dirección, será la derivada de la potencial en la direc- 
ción de que se trata. 
Los teoremas relativos al flujo de fuerzas en superficies 
cerradas, mejor dicho, los dos primeros teoremas subsisten 
íntegros para este caso. Es decir, el flujo por una superficie 
cerrada exterior á la masa continua es nulo, y el flujo á tra- 
vés de la superficie que la envuelve por completo, es igual 
á 4 M, siendo M la masa atrayente. 
Claro es que el tercer teorema tomado al pie de la letra 
no tiene aplicación, porque un volumen no puede distribuir- 
se sobre una superficie. 
