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Pero hemos demostrado que el paréntesis del segundo 
miembro es idénticamente nulo; luego serán nulos todos los 
elementos de la integral, y tendremos satisfecha la ecuación 
de Laplace: 
da ayy Ea U OO 
= 0) 
es pa dy? E dz? 
Definitivamente y en resumen, el caso de las masas con- 
tinuas, cuando se trata de puntos exteriores, coincide punto 
por punto en sus consecuencias, con el caso de las masas 
discontinuas, lo cual intuitivamente se ve, y parece que so- 
bran todas estas explicaciones y desarrollos. Para un punto 
exterior á las masas atrayentes, sean éstas grandes Ó peque- 
ñas, ocupen mucho ó poco espacio, son en rigor como ma- 
sas discontinuas. 
Para terminar de una vez esta conferencia, haremos algu- 
nas reflexiones sobre la ecuación de Laplace, que hemos en- 
contrado y encontraremos en muchos problemas, y á la cual 
satisface la potencial de un sistema de masas, siempre que 
las variables x, y, z sean las coordenadas de un punto exte- 
rior. 
Esta ecuación de Laplace es clásica en la Física matemá- 
tica. Aparece en multitud de teorías; por ejemplo, en la teo- 
ría de la elasticidad; en la atracción newtoniana, como aca- 
bamos de ver; en la hidrodinámica, en la teoría del calor, en 
la teoría de la electricidad y en la del magnetismo, marcan- 
do ciertas analogías matemáticas entre todas estas ramas de 
la ciencia física. 
Tal coincidencia no puede menos de llamar la atención, 
y es natural que se busque una explicación para ella. 
¿Será que en el fondo de los diferentes grupos de fenó- 
