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exteriores, esta propiedad de las componentes de la atrac- 
ción subsiste para todo el espacio, lo mismo para lo interior 
de la masa continua que para lo exterior. 
Segundo. La integral U, cuya forma ya conocemos, es 
decir, la integral triple de la masa de cada elemento, dividi- 
da por la distancia r á un punto interior P, es también una 
función finita y determinada, lo mismo que X, Y, Z. 
Estas cuatro expresiones son funciones determinadas y 
finitas de X, y, 2. 
Tercero. No sólo U es una fanción de x, y, z, determi- 
nada y finita, en el interior de cualquier masa ponderable 
atrayente, sino. que es la potencial del sistema. Es decir, una 
función de Xx, y, z, que diferenciándola con relación á estas 
variables, da las tres componentes de la atracción para el in- 
terior de la masa continua, como demostramos que daba es- 
tas tres componentes para los puntos exteriores. Luego U es 
una potencial finita y determinada para todo el espacio. 
Decimos potencial del sistema. Es decir, en nuestro caso, 
de la masa continua comprendida en V. 
Cuarto. Todos estos resultados se generalizan para un 
sistema cualquiera de masas continuas exteriores unas á 
otras, y para este nuevo sistema podríamos repetir las con- 
clusiones precedentes. 
Como X, Y, Z se obtienen derivando U, y como dichas 
componentes son finitas y determinadas, se ve, desde luego, 
que las primeras derivadas de la potencial, á saber: 
ANCIANO E OO 
a de 
) 
son finitas y determinadas también. 
En términos más concisos: la potencial de cualquier sis- 
tema ponderable, y, en general, de cualquier sistema que 
obedezca á la ley newtoniana, como los eléctricos y magné- 
ticos, tienen primeras derivadas, puesto que estas primeras 
