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para masas magnéticas ó eléctricas, que pueden ser ya po- 
sitivas, ya negativas. 
Pusimos en evidencia, asimismo, que U era también una 
función finita y determinada para todo el espacio, es decir, 
para puntos interiores Ó exteriores de las masas continuas, 
y demostramos, por último, y esto era importantísimo, que 
dicha expresión 
a podr 
VS 
era una potencial también para todo el espacio. En cualquier 
punto de éste, diferenciándola con relación á x, y, z obte- 
níamos las tres derivadas de U, que multiplicadas por f, 
daban las tres componentes de la atracción scbre la masa 1: 
A 
dx dy dz 
Aunque aparentemente U tomaba la forma infinita, y dife- 
renciando bajo el signo integral esta apariencia de valor infi- 
nito continuaba, la apariencia no era realidad; pues no sólo U 
era finita y determinada en todo el espacio, sino que lo eran 
sus tres primeras derivadas, como que expresan, salvo el 
factor f, las tres componentes X, Y, Z de la atracción, que 
son finitas y determinadas, según tantas veces hemos dicho. 
Y esto nos puede hacer comprender la importancia de la 
función pote cial U para el problema de las atracciones, sin 
perjuicio de su importancia propia, que aún es mayor. 
Pero es importante en la teoría de las atracciones, porque 
en vez de buscar tres funciones X, Y, Z no hay que buscar 
más que una, U; y tres diferenciaciones nos dan las otras 
tres incógnitas X, Y, Z. 
Aquí llegábamos al terminar la conferencia precedente. 
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